Research Paper Notes on Review of Black Hole Thermodynamics

Research Paper Notes on Review of Black Hole Thermodynamics

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文献列表

 * Hawking Radiation and Black Hole Thermodynamics, by Don N. Page, arXiv:hep-th/0409024v3
 * An Introduction to Black Hole Evaporation by Jennie Traschen, arXiv:gr-qc/0010055v1

Hawking Radiation and Black Hole Thermodynamics, by Don N. Page, arXiv:hep-th/0409024v3
这是一篇包含了一些作者亲身经历的综述文章,但是文章深入阐述了很多黑洞热力学中概念的不平庸的物理内涵,很难看懂.只能在对相关领域的重要结果以及结果推导的细节很熟悉的情况下才能回看此文.可能这辈子没戏了.

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An Introduction to Black Hole Evaporation by Jennie Traschen, arXiv:gr-qc/0010055v1
(3.21-23)

注意到Rindler坐标$$(u,v)$$或者$$(T,\xi)$$并不能涵盖全空间.具体的,由于(3.23)
 * $$\bar{u}=-\exp(-\alpha u)$$
 * $$\bar{v}=\exp(\alpha v)$$

故
 * $$-\infty<\bar{u}<0$$且$$0<\bar{v}<+\infty$$.

换言之,它仅对应Fig.2中的I区域.而双零坐标$$(\bar{u},\bar{v})$$与Minkowski坐标涵盖的空间是一致的.具体参见Fig.2及其图例的标记.

由(3.22-3.23)附近的定义,容易证明
 * $$t=\exp(a\xi)\sinh(a T)\equiv X\sinh{a T}$$
 * $$x=\exp(a\xi)\cosh(a T)\equiv X\cosh{a T}$$

这与标准(比如维基页)的Rindler坐标系的定义一致. 不难证明,在Rindler坐标系中静止的,即取给定空间分量$$X$$或$$\xi$$,世界线对应定加速运动,这时$$T$$正比于固有时.

按文中的讨论,边界$$t=\pm x$$圈围的是$$x \ge 0$$且$$|t|\le x$$的区域,换言之,边界对应$$\bar{u}=0_-,\bar{v}=\mathrm{finite}$$以及$$\bar{v}=0_+,\bar{u}=\mathrm{finite}$$(见图例).按坐标的定义,我们有
 * $$\xi=\frac{v-u}{2}=\frac{\ln(-\bar{u})+\ln(\bar{v})}{2a}$$

类似的因为
 * $$T=\frac{v+u}{2}=\frac{\ln(\bar{v})-\ln(-\bar{u})}{2a}$$

所以在边界上我们有$$a\xi \to -\infty$$和$$aT \to \pm\infty$$.

因为有(3.22),在坐标系$$(T,\xi)$$中的光速$$c=1$$,故处于无穷远处的边界永远不能达到,对应柯西Cauchy视界. 另一方面,度规(3.22)不依赖于$$T$$,所以存在Killing矢量$$k^{(T)}=\partial_T$$,它的逆变分量为$$(k^{(T)})^\mu=(1,0)$$.显然,它的模
 * $$g(k^{(T)},k^{(T)})=g_{\mu\nu}(k^{(T)})^\mu (k^{(T)})^\nu=g_{00}=-e^{2a\xi}$$

在视界上等于零.即克林矢量在视界上为零矢量. 书中指出,上述结果是因为克林矢量$$k^{(T)}$$在坐标系$$(t,x)$$中对应的是洛伦兹冲刺变换而非时间平移变换,这是Minkowski时空具有的对称性之一.在类光边界$$t=\pm x$$显然洛伦兹冲刺不产生任何影响.

注意,与黑洞度规类似,上述两个视界为零曲面.简单的说,这是因为光锥$$t=\pm x$$为零曲面.在$$(T,\xi)$$坐标系中,视界由方程$$f(T,\xi)=\xi\pm T=\mathrm{const.}$$决定,求梯度易知它的法向矢量$$n_\mu$$的协变分量为$$n_\mu=(\pm 1,1)$$,直接通过度规计算它的模为不定式$$\infty\cdot 0$$.这个表面上的困难可以通过在Minkowski坐标中的计算来解决,因为矢量的模不依赖于坐标系.具体的,在$$(t,x)$$坐标系中,这是显而易见的,因为视界曲面方程$$f(t,x)=t\pm x=0$$决定了法向量的协变分量为$$n_\mu=(1,\pm 1)$$,这显然是零矢量.如果从Minkowski坐标系中的法向矢量出发,考虑坐标变换,我们会发现度规中的无穷大因子与坐标变换中产生的零因子正好精确抵消,剩余的有限项来自时间与空间部分的分量贡献正好相减,最后结果也为零.



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